음향:speaker:thiele_small:fs
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| 음향:speaker:thiele_small:fs [2026/05/04] – [진동판 공식을 틸/스몰 공진 주파수 공식으로 유도] 정승환 | 음향:speaker:thiele_small:fs [2026/05/04] (현재) – [Fs] 정승환 | ||
|---|---|---|---|
| 줄 16: | 줄 16: | ||
| $$f_s \approx \frac{1}{2\pi} \cdot \frac{t}{2r^2} \cdot \mu \sqrt{\frac{E}{3d(1-p^2)}}$$ | $$f_s \approx \frac{1}{2\pi} \cdot \frac{t}{2r^2} \cdot \mu \sqrt{\frac{E}{3d(1-p^2)}}$$ | ||
| - | * $t$ : Thickness, 진동판의 두께 | + | * $t$: Thickness, 진동판의 두께 |
| - | * $r$ : Radius, 진동판의 반지름 | + | * $r$: Radius, 진동판의 반지름 |
| - | * $\mu$ : Root of frequency equation | + | * $\mu$: Root of frequency equation |
| - | * $d$ : Density, 진동판의 밀도 | + | * $d$: Density, 진동판의 밀도 |
| - | * $p$ : Poisson' | + | * $p$: Poisson' |
| 위 공식에서 등장하는 여러가지 상수와 포아송 비를 빼고 식을 간단하게 만들면 아래와 같다. | 위 공식에서 등장하는 여러가지 상수와 포아송 비를 빼고 식을 간단하게 만들면 아래와 같다. | ||
| 줄 26: | 줄 26: | ||
| $$f_s \approx \frac{t}{a} \sqrt{\frac{E}{d}}$$ | $$f_s \approx \frac{t}{a} \sqrt{\frac{E}{d}}$$ | ||
| - | * t : Thickness, 진동판의 두께 | + | * $t$: Thickness, 진동판의 두께 |
| - | * a : Area, 진동판의 면적 | + | * $a$: Area, 진동판의 면적 |
| - | * E : Young' | + | * $E$: Young' |
| - | * d : Density, 진동판의 밀도 | + | * $d$: Density, 진동판의 밀도 |
| 여기서 $\sqrt{\frac{E}{d}}$는 매질에서 소리의 파동이 전달되는 속도를 나타내기도 한다. 즉 위 공식에 따르면, 진동판의 두께가 얇고, 면적이 넓고, 밀도가 낮을 수록 진동판의 공진 주파수는 낮아진다. | 여기서 $\sqrt{\frac{E}{d}}$는 매질에서 소리의 파동이 전달되는 속도를 나타내기도 한다. 즉 위 공식에 따르면, 진동판의 두께가 얇고, 면적이 넓고, 밀도가 낮을 수록 진동판의 공진 주파수는 낮아진다. | ||
| 줄 37: | 줄 37: | ||
| $$f_s \approx \frac{1}{2\pi} \sqrt{\frac{s}{M_{ms}}} \approx \frac{1}{2\pi} \sqrt{\frac{1}{C_{ms} \cdot M_{ms}}}$$ | $$f_s \approx \frac{1}{2\pi} \sqrt{\frac{s}{M_{ms}}} \approx \frac{1}{2\pi} \sqrt{\frac{1}{C_{ms} \cdot M_{ms}}}$$ | ||
| - | * s : Stiffness, 엣지와 댐퍼의 강성 | + | * $s$: Stiffness, 엣지와 댐퍼의 강성 |
| - | * C< | + | * $C_{ms}$: Compliance, |
| - | * M< | + | * $M_{ms}$: Mass, 유닛의 움직이는 부분의 질량 |
| 유닛의 움직이는 파트의 질량이 무겁고 유연성이 높을수록 공진 주파수는 낮아진다. | 유닛의 움직이는 파트의 질량이 무겁고 유연성이 높을수록 공진 주파수는 낮아진다. | ||
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음향/speaker/thiele_small/fs.1777835711.txt.gz · 마지막으로 수정됨: 저자 정승환
